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还有一种去体积的方法,往往它比上篇文章的方法更加方便。
为了理解这种方法,考虑图1左边所示的区域,也就是,第一象限数轴和所示示曲线 y=f(x) 围成的区域。如果这个区域绕 x 轴旋转,那么图中的垂直窄带生成一个圆盘,我们能够从
x=0
dV
这个壳的半径 x 从
x=0
其中 y=f(x) ,原则上,体积 V 也可以用水平窄带得到的水平圆盘来计算;然而我们会发现这非常困难,因为给定的方程
y=f(x)
x
图1
和其他积分的应用一样,等式(1)(2)将涉及到和极限的复杂过程变成简洁的表达式,为了清楚起见,我们忽略这个过程的细节。
还跟之前一样,我们建议大家不要死记公式(2)。这个公式类似于对应的圆盘法公式,如果只是死记而不加思考的话,很容易将他们用混并打字自信。更好地方式是画图,直接从图中可见的信息来构建(1),然后对形式(2)进行积分。此外,这种方法更大的优势,我们不用依赖于任何特定的符号,可以很容易将基本思想应用到各种轴旋转得到的物体上。
例1:上篇文章中我们用圆盘法计算了球体的体积。现在我们用圆柱壳法在此解决这问题(图2)。图中所示壳的体积为
因此球体的体积是
图2
另外,我们考虑一个相关问题:如果一个直径为 a 的垂直洞通过了球中,那么如何找到剩余的体积。为此,显然积分
dV
这个问题可以用垫圈法解决,不是圆柱壳法更加方便。
例2: y=x2 上方和 y=2−x2 下方在第一象限围成的区域绕 y 轴旋转(图3)。为了用圆柱壳法求出体积,通过观察可以看出壳的高度为
y=(2−x2)−x2=2−2x2
因为曲线交点位于 x=±1 处,从而
大家常常错误的积分区域设置为从 x=−1 到 x=1 。这个不正确的原因可以从几何上理解,圆柱壳横扫从数轴向外横扫物体的半径是从0增加到l,不是从-l增加到1。
注意,如果我们试图用圆盘法解决这个问题,那么它需要计算两个积分-一个是曲线交点下面的体积,另一个是上面的体积。
图3
例3:血流量。人类身体主动脉-大动脉-是一个管道,有人类拇指那样大。心脏通过跳动使血液通过动脉,靠近中心的血粒子移动速度约是 50 cm/s(20 in/s) 。另一方面,血液是粘稠的液体,动脉壁附近的血倾向于黏着在血管壁上,所以它的速度基本上为零。在这些情况下计算总流量的问题就需要用圆柱壳法积分得到。
我们用非常简单的想法开始,如果液体以恒定的速度 s0 流经圆柱管,那么单位时间通过一个某处的液体体积(流量F)是 s0A , A 是血管的截面面积(图4)。
然而,我们知道,人体动脉中血液流动比这复杂得多。我们假设动脉是圆柱形,长度为
L
速度
s
s=P4ηL(R2−r2)(3)
图4
其中 P 是动脉之间的压力差,
η
dyne−s/cm2
R=0.2 cm
图5
图6
这个函数图像时抛物线的一部分(图7)并且它还说明随着血粒子靠近血管壁,它的速度趋近于零。中心的速度为 20 cm/s ,但是当 r=0.15 时,速度只有 s=20−500(0.15)2=8.75 cm/s 。
图7
现在,为了计算流量 F (单位时间通过某处的总体积),我们写出半径为
r
剩下的工作是将所有的壳加起来,即从 0 到
R
这个公式
心血管生理学领域叫做 Poiseuille′s law 。它表明流量与动脉半径的四次方成正比,所以半径增加一倍流量要乘以16。
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